热力学第二定律研究的最新进展
体系状态函数的一阶微分等于零”d<,i>S=0”,并不能保证体系达到平衡.再进一步考察体系状态函数的二阶微分,就得到两类不同的体系:”d<,i>S<,1>=0,d<,i>S<,2>=0&d<,i>S=0”(平衡体系)和”d<,i>S<,1><0,d<,i>S<,2>>0&di<,S>=0”(非平衡非耗散体系).因为它们都是热力学第二定律的等式部分,可以定量计算并分别得到平衡相图和非平衡相图,从中都不可能设计出第二类永动机.根据普适的热力学第二定律熵产生表达式”d<,i>S≥0”,Onsager的线性耗散热力学,Prigogine的非线性耗散热力学和作者的非平衡非耗散热力学可以合并为一个共同的数学表达式”diS<,1><0,d<,i>S<,2>>0&d<,i>S≥0”,并且共同组成了现代热力学.这组表达式也就是多过程热力学耦合体系的热力学第二定律.整个热力学由此形成一个完整的学科体系.
热力学第二定律 相图 非平衡相图 非平衡非耗散热力学 热力学耦合 现代热力学
王季陶
复旦大学微电子学系(上海)
国内会议
深圳
中文
274-278
2004-10-01（万方平台首次上网日期，不代表论文的发表时间）